“麦克斯韦同学，你来分析一下这段区间收到的合外力试试？不考虑重力。”

小麦闻言一愣，指了指自己，诧异道：

“我？”

徐云点了点头，心中微微一叹。

今天他要做的事情对于法拉第、对于电磁学界、或者说大点对于整个人类的历史进程，都会有着极大的促进意义。

但唯独对于小麦和赫兹二人而言，却未必是个好事。

因为这代表着有些原本属于他们的贡献被抹去了。

就像某天一个月薪4000的打工人忽然知道自己原本可能成为亿万富翁，结果有个重生者以‘人类共同发展’为由把属于你的机会给夺走了，你会作何感想？

平心而论，有些不公平。

所以在徐云的内心深处，他对小麦是有些愧疚感的。

往后怎么补偿小麦另说，总之在眼下这个过程里，他能做的便是让小麦尽可能的进入这些大佬的视线里。

当然了。

小麦并不知道徐云内心的想法，此时他正拿着钢笔，刷刷刷的在纸上写着受力分析：

“罗峰先生说不考虑重力，那么，就只要分析波段两端的张力就行了。”

“波段受到点朝左下方的张力和点朝右上方的张力，彼此对等。”

“但波段的区域是弯曲的，因此两个的方向并不相同。”

“假设点处张力的方向跟横轴夹角为θ，点跟横轴的夹角就明显不一样了，记为θ+θ。”

“因为波段上的点在波动时是上下运动，所以只需要考虑张力在上下方向上的分量。”

“点处向上的张力为·私n，点向下的张力为·私nθ，那么，整个段在竖直方向上受到的合力就等于这两个力相减”

很快。

小麦在纸上写下了一个公式：

=·私n-·私nθ。

徐云满意的点了点头，又说道：

“那么波的质量是多少呢？”

“波的质量？”

这一次。

小麦的眉头微微皱了起来。

如果假设波段单位长度的质量为，那么长度为l的波段的质量显然就是·l。

但是，因为徐云所取的是非常小的一段区间。

假设点的横坐标为x，点的横坐标为x+x。

也就是说绳子在横坐标的投影长度为x。

那么当所取的绳长非常短，波动非常小的时候，则可以近似用x代替l。

这样绳子的质量就可以表示为

与此同时。

一旁的基尔霍夫忽然想到了什么，瞳孔微微一缩，用有些干涩的英文说道：

“等等合外力和质量都已经确定了，如果再求出加速度”

听到基尔霍夫这番话。

原本就不怎么喧闹的教室，忽然又静上了几分。

对啊。

不知不觉中，徐云已经推导出了合外力和质量！

如果再推导出加速度

那么不就可以以牛二的形式，表达出波在经典体系下的方程了吗？

想到这里。

几位大佬纷纷拿出纸笔，尝试性的计算起了最后的加速度。

说起加速度，首先就要说说它的概念：

这个是用来衡量速度变化快慢的量。

加速度嘛，肯定是速度加得越快，加速度的值就越大。

比如我们经常可以听到的“我要加速啦”等等。

假如一辆车第1秒的速度是2m/s，第2秒的速度是4m/s。

那么它的加速度就是用速度的差除以时间差，结果就是2m/s2。

再来回想一下，一辆车的速度是怎么求出来的？

当然是用距离的差来除以时间差得出的数值。

比如一辆车第1秒钟距离起点20米，第2秒钟距离起点50米。

那么它的速度就是用距离的差除以时间差，结果就是30m/s。

不知道大家从这两个例子里发现了什么没有？

没错！

用距离的差除以时间差就得到了速度，再用速度的差除以时间差就得到了加速度，这两个过程都是除以时间差。

那么

如果把这两个过程合到一块呢？

那是不是就可以说：

距离的差除以一次时间差，再除以一次时间差就可以得到加速度？

当然了。

这只是一种思路，严格意义上来说，这样表述并不是很准确，但是可以很方便的让大家理解这个思想。

如果把距离看作关于时间的函数，那么对这个函数求一次导数：

就是上面的距离差除以时间差，只不过趋于无穷小，就得到了速度的函数、

对速度的函数再求一次导数，就得到了加速度的表示。

鲜为人同学
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