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情绪激动之下。

叶笃正甚至冒出了老家津门的口音。

而在他对面。

看着眼睛瞪得滚圆的叶笃正，徐云的内心其实同样有些意外——他还以为现在定域分布涡度的概念已经比较完整了呢。

不过很快，他便迅速反应了过来。

也是。

对流-扩散方程的关键人物是苏哈斯·帕坦卡，而此君按照年龄来算，现在才二十岁出头呢。

虽然徐云记不太清他提出改进算法的具体时间，但苏哈斯·帕坦卡可不是什么年少成名的天才。

他想要改进算法，提出无论如何也要到十多年以后了。

不夸张的说。

这年头整个数学界和物理学界对于纳维-斯托克斯方程的研究，还处在一个非常原始的状态。

就连算法.....也就是求解压力耦合方程的半隐式方法的最初版本，都要在1972年才会被提出。

想到这里。

徐云便决定小小的帮叶笃正一把——虽然他之前确实没有这方面的打算。

但这种能够让兔子赶上甚至反超第一梯队的事儿，他自然还是很乐意为之的。

反正不要钱，多少试一点嘛。

随后徐云顿了顿，飞快的在脑海中组织了一番思路，对叶笃正说道：

“叶主任，我的意思是在这个变式后加个伯努利函数，然后再取个旋度，您觉得可行吗？”

“这是我在剑桥大学那会儿听一位学长说的，当时他们推导的情景恰好也是相同的变式.......”

唰——

结果徐云话没说完。

叶笃正便低头在纸上写下了一个函数：

=/ u2/2。

这个函数来自等式?(u2/2)=(u??)u ux，也就是伯努利函数。

接着叶笃正又按照徐云的说法取了个旋度，得到了一个新的公式：

?/?t=?x[ux] v?2。

别看这个公式瞅起来跟颜文字似的，好像又是(￣▽￣)~*(￣▽￣)／又是()[]~(￣▽￣)~*。

对于叶笃正而言。

在见到它的一瞬间，他的心脏便狠狠漏跳了一大拍！

这是......

的演化方程！

同时由于?x(ux)=(??)u?(u??)的缘故，所以这个演化方程还可以改写为对流导数的形式：

。

写到这里。

叶笃正再次一停顿，扭头又看向了徐云，迫不及待的问道：

“韩立同志，后面呢？后面的思路是什么？”

此时此刻。

叶笃正仿佛回到了自己在芝加哥读书的日子。

当时他在追一本连载于芝加哥日报的推理小说，每每看完一章时便迫不及待的想要疯狂进行催更。

如果不是怕失去留学海外的宝贵资格。

叶笃正甚至考虑过要不要把作者绑到小黑屋去更新——一天必须要更新个五万字，要不然当天不能吃饭！

而在他对面。

徐云则示意乔彩虹将自己的轮椅再朝叶笃正靠近了一些。

随后他从叶笃正手中接过纸和笔，一边写一边解释道：

“叶主任，这个方程想要继续推导下去，首先就要明白这个变式的物理意义。”

“我们在这里再导入一个角动量方程做个对比...你看，物理意义应该就很明显了吧？”

叶笃正认真看了小半分钟，很快哦了一声：

“哦，我懂了。”

“右边描述的是因为流体元的拉长，体元惯量矩的改变，还有就是粘性力矩作用在体元上，没错吧？”

徐云点了点头。

这个变式的物理意义，差不多可以算是后世涡度的入门级概念。

也就是流体块的涡度可能因为它的拉长而改变，引起惯量矩的改变，或者因为粘性应力加速或者减速。

紧接着。

徐云又写了个佩克来数。

也就是e=ud/a，又在上头换了个圈，带入回了原式。

看到这里。

叶笃正的鼻翼中忽然传出了一声带着意外的鼻音，眉头骤然一扬。

他发现了一个此前从未意识到的问题：

根据变式来看。

二维流中涡度是对流，并且像热量一样可以扩散
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